WWW.LIB.KNIGI-X.RU
БЕСПЛАТНАЯ  ИНТЕРНЕТ  БИБЛИОТЕКА - Электронные материалы
 

«ФЭИ-1385 ФИЗИКО-ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЙ ИНСТИТУТ А. А. ЛЫЧАГИН, В. А. ВИНОГРАДОВ, О. Т. ГРУДЗЕВИЧ, Б. В. ДЕВКИН, Г. В. КОТЕЛЬНИКОВА, В. И. ПЛЯСКИН, О. А. САЛЬНИКОВ Измерение и анализ спектра ...»

ФЭИ-1385

ФИЗИКО-ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЙ ИНСТИТУТ

А. А. ЛЫЧАГИН, В. А. ВИНОГРАДОВ, О. Т. ГРУДЗЕВИЧ,

Б. В. ДЕВКИН, Г. В. КОТЕЛЬНИКОВА, В. И. ПЛЯСКИН,

О. А. САЛЬНИКОВ

Измерение и анализ спектра эмиссии

нейтронов при бомбардировке ядер

ниобия нейтронами с энергией 14 МэВ

Обнинск — 1983

УДК 539.172.4

А. А. Лычапш, В. А. Виноградов, О. Т. Грудзевич, Б. В. Дежкп,

Г. В. Котельникова, В. И. Плжжин, О. А. Сальников.

Намерение и анализ спектра эмиссии нейтронов при бомбардировке ядер ниобия нейтронами с энерпией 14 МэВ.

ФЭИ-1385. Обнинск: ФЭИ, 1983. — 16с.

Измерены спектры неупругорассеянмых нейтронов на ядрах ниобия под углами 30, 45, GO, 75, 90, 120 и 135 прадусов при начальной энергии «ейтронов 14,3 МэВ. Пощучен мнтеграишный энергетический спектр Э 1 0 И нейтронов. Проведен теоретический анализ полуМИ С И ченного спектра. Выделены спектры первого щ второго нейтронов из подлого спектра и получено сечемие (реакции (/г, 2п).

— Фи8ико-энергетичеоюий икстаггут (ФЭИ), 1983 г.

(CJ I. ВВВДНЬЕ Важность ниобия как конструкционного материала для ядерной технологии диктует необходимость тщательного изучения его ядернофизических свойств. В связи с этим определение сечений различных реакций в спектров испускаемых частиц для широкого диапазона зне] гий падающих нейтронов приобретает особенно важное значение, В ряду имеющихся экспериментальных данных выделяется область, соответотэуюцая энергии налетакхдах нейтронов около 14.,1нБ. Воскол*.*.'.' нет экспериментов по спектрам эмиссии нейтронов в энергетическом диапазоне от 9 до 14 1лэВ, то исследования с 14 МэВ нейтронами являются своего рода репером для различных экстраполяции из области более низких энергий возбуждения к более высоким.



В работах fl - 4} опубликованы резз'льтаты экспериментов, ьыпол ненкых с начальной энергией нейтронов около 14 МэВ. Хорошо совпадая друг с другом в интервале энергий 3 + 7,5 МэВ, они значительно отличаются в интервалах энергий 0 + 3 М В и 7,6 * 14 МэБ. Кроэ ме того, большинство этих экспериментов выполнены с относительно высоким порогом регистрации нейтронов.

Последнее обстоятельство заставляет проводить довольно грубую экстраполяцию низкоэкергетической части спектра испускаемых нейтронов, что приводит к значительным ошибкам в значениях получаемых сечений, особенно в сечении реакции ( п,2п). Так значение сечения реакции (rv.^rt), полученное в работе [ l ] (порог регистрации нейтронов около 100 кэБ), отличается на 50# от сечения. измеренного с помощью больного ешштилляционного бака в работе [5J.

Данная работа имела следующие цели:

1. Провести измерения спектров нейтронов,испускаемых ядрами ниобжя-93 при бомбардировке их нейтронами с энергией 14 МэВ с низким порогом регистрации нейтронов и хорошим разрешением во всем энергетическом диапазоне.

2. Используя для оценки спектра первых нейтронов расчет по теоретическим моделям с параметрами, извлеченными из совокупно*™ имеющихся в настоящее время экспериментальных данных, выделить спектр второго нейтрона и определить сечение реакции (л.,п.).

2. Метод и результаты измерений.

Спектры нейтронов измерялись методом времени пролета на спектрометре, описание которого было опубликовано в работе f j

-2Нейтроны из реакции *Г( el, п. )"НФ с начальной энергией Н, 3 :.:эБ рассеивались на цилиндрическом образце с диаметрам! 45 и 35 м.--. и высотой 45 мм. Длительность импульса на мишени ускорит с я била к,5 не при начально.! энергии дейтонов 250 кэБ.

Измерения спектров нейтронов проводились на двух пролетных базах 2,4 и V м. Геометрия эксперимента для пролетной базы 2,4 и.

аналогична геометрии, описанной в работе ?}. Для пролётной базы 7 м детектор нейтронов располагался за бетонной стеной толщиной 1,2 м. Изменение углов рассеяния нейтронов в этом случае осуществлялось путем перемещения образца вдоль оси дететстор-образец.

HtuiTpc жи& детектор - жидкостной сцинтиллятор ЫЕ - 218 • •'отозл(.ктрош!и« ушоштель ХР- *:041. Б детекторе использовалась п cxei'a компл1са1ши, при-еиенная в работе [&1.

~Г По1ог регистрации нейтронов для пролетных баз 2,4 м и 7 м составлял соответственно iCC кэВ и 0,5 шэВ.

Э-;•• скп'.г-пость детектора определялась путем измерения спектра Сf ы(алогично тому, как описано в работе [VJ.

В качестве мониторов попользовались всеволновый детектор • содатилллционний детектор (кристалл стильбена диаметром 30 ш ТОЛЙЩЮЙ 20 ми совместно с СЭУ-30). Сцинтиллящонний детектор 1эмерял врмювHoii спектр нейтрсноь, испускаемнх из мишени ускорителя.

Электронная аппаратура, используемая в эвеперименте, я олоксхеш системы регистрации аналогична описанной в работе [ б ].

Измерены спектры рассеянных нейтронов под углам от 30 до 135 градусов с шагом 15 градусов с временным разрешением 1,3 нс/м для пролетной базы *,4 м и под углами 45,60,90,120,135 градусов с врвкешшм разрешением 0*,С5 нс/м для пролетной базы V м.

1'нтегральныв энергетические спектры, полученные для двух бел, (гредставлены па рис.1. Эти спектры хоропо оовпадаог в проком жятерьалс анергий, от I до 9 МэВ.

Для теоретического анализа использовался усреднений спектр, аолученлиИ следующим образом: для энергетической области от 0,2 до X МэВ использованы результаты измерений с пролетной базой 2,4 м, а для области от 9 до 14 ИэВ результаты измерений с пролетной базой ? м. Энергетический спектр нейтронов в интервале от 2 до 9 ШВ является усреднением двух измерений. На ряс.2 приведен интегральный усреднении спектр нейтронов и интегральные спектры нейтронов, полученные в работах fl, 3}.

- Э

–  –  –

1* * При обработке спектров нейтронов, измеренных на пролетней базе ? м, учитывалось изменение расстояния мишень-рассемватель и рассевватель-детекгор, а также изменение дисХерешшалъного сечения выхода нейтронов из реакции *Т id,п.)"Нв в зависимости от угла вылета нейтронов. Поправки на ослабление входного и выходного потоков нейтронов и многократное рассеяние нейтронов в образце вычислялись методом Монте-Карло по программе, опубликованной в работе (9].

Сдектры нейтронов норшроьанц к измеренным в той же геометрии эксперимента сечениям рассеяния нейтронов на ядрах водорода и углерода (уровень 4,43 МэВ).

Методом активации алюминиевых фольг был определен поток первичных нейтронов и вычислены абсолютные значения измеренных дифференциальных сечений. Все три способа нормировки дали блазше результаты, отличающиеся в пределах Ъ%. Вычисление ошибок для каждой точки спектра нейтронов проведено так же, как и в работе ?j.

3. Анализ экспериментальных данных Полученные эксперименталыше данные были проанализированы с целью получения сведений о спектре вторых нейтронов и сечения реакции */Уб (ft,2ft)MAf. Аналогичные попытки выделить спектр вторых нейтронов из полного спектра нейтронов, испускаемых при бомбардировке ядер нейтронами с энергией 14 МэВ путем вычитания спектра первого неИтрона уже делались ранее (IGJTHO при этом для определения спектров первых нейтронов использовалась простая экстраполяция его из энергетического диапазона, в котором отсутствует реакция ( а, 2 а ), в область низких энергии. Однако, в случае ядра нвобия-ЭЗ аэ-эа низкого порога реакции ( п. 2 а ) (Q- -8,82 МэВ) такую экстра поляцию корректно осуществить невозможно, так как доля равновесной части в полном спектре первых нейтронов с энергией выше (14 +

• Q )21эВ незначительна.

В данной работе для описания спектра первых нейтронов использовались расчеты по теоретическим моделям с параметрами, полученные из других экспериментов. Такой подход позволяет во-первых, черея выбранные параметры моделей сопоставить полученные данные с экспериментами другого класса (поляне и кеупругиё сечения, радиационный захват), во-вторых, проверить правильность выбранных параметров моделей путем сравнения расчетов с имеющимся экспериментальными

-б дщшмкц для нкобся-ЗД по спектрам неупругорассешшшс нейронов с iKi43jubHoi; энергией ш;;ае по;ч)га реакции ( л. с П. ), например [ i •.еномено.чогичисьая теория лдершис реакций строится Б настоящее J.J (.(..я на оенсье 1 азх:;члцх ».-. дальних представлении о механизме реакi^./i. t-c;:u:!*;..;: ;.к.":а,\ в сечение Еза]:(.;оде,;.стБИй нейтронов с энергиГ:.1 :.'лЬ с )v'.p.'.u..;i Biiocr.T процесс образования и последущего распада ко.





7лау||Д-я..'Ц.'а. Наяболео пос^е;:сьатедьно сечение такого процесса р чсс'«!ти:.;-тся яо статистической теории Е ргпках.^макизиа Хауэераi a -. y. o. Y U ^ T i p a [ l ^, Аь}. Друго;. класс р»:ч..ццГ; - пралые взашюл ы, iorr-ii:e пгстекчот без обр.чэо.ания nfOi.'.e;::iTO4HOJi долгохиc::cTf:?'ii. «Lw олксаиил то»1 дол» идейного ЕэаимодеПстЕИЯ котоTCH после ьи^еленил ког'наупдаого иеханизш, в последнее i:.Tijc.KO приг.сияется экслто1ц(ав модель [14}. По-видимому, ее тр.чкто1-ать как стат;)стьчеси;й подход к описшшю усредненного сум!-д]1;с!Ч5 кгллда прл:.за процессов. Jiocr.-oTi)fl на известные недостатки это;: модели, она может прш.-енлтьсп душ оценки интегрального вклада прл/л;х п;оиоссог. Этг дае глоделн и использовались для анализа полученного ;:iiTerj алыюго спектра.

Конкретике расчеты проводились по арограмгле • STAPRE " В лрогрп"Х1е имеется гозмошесть расчета в рамках {ориализма до аестч глекздоп последовательного испускания частиц из составного ядра с учетом четырех конкурпрую^ис каналов, в том числе a V*-nepeходов. В сс]ьсш иаге испарительного каскада учитьшается предравновеси.чя эитгеил частиц, которая оиеиаьается в рамках эхсжтонноА модели Достаточно подробное описание исполыуеиих в програмкв форуул дано в работе [i6}.

Расчеты Сшп» выполнены со следухнции! аараметрамп моделей:

a) iion' ;i;iBieiiTu ппонкцаекости и сеченпя цоглеаеиия неПтгонов Коэ]мциенты оронкиасыоств и сечения поглощения для нейтровов рассчитдаались по оптической модели с параметрами с^ермесюго потенциала [17), которые бшш получени д м ядер%^в * У е е основе анализа следуших »кспернкевталышх данных: полта а шеуарУгжх сечениИ, даф^ереншииыюго упругого сечения, pajpijooB потеюшальяого рассеяния, Седовых ijunmb для s * р -тот. Коафяшенты прои»1шаюоп1 для зарякеявш чвюгац (аротонн я «с -тогщи») рассчптывалиоь о тотеиталвмя, проаиажааровмшымн • работе ( )

-7 Параметры плотности уровней При расчете по статистической модели возбуадешше состояния вше хорошо известных [ i s ] дискретных уровней опксивалясь с помедьп формулы для ермЕгазовоЁ плотности уровней с обратным с!:ыеняем:

В этом соотношении для плотности уровней f (V, J ) со сшшом J при энергии Бозбзг/здекия С/ параметр сш:новой завитаьюстк б** рассчитывался с моментом ккершш ядра, равнам твердоте^ыю?.^. Тер:.юl/-u*otx-t.

динамЕческая тег.щература t извлекалась из ооотиоЕенкя Параметры плотности уровней а и обратные смеи.еапя Л д^я всгх ядер, которые иеобходкиш при расчете спектра первых неКтронов, билп получены следущ}"» собразом: а л Л для ядер, у которых имеется данные о среднпх расстояния:: J5 меаду иеИтрсннм;.з1 5 -резонансаш, били получены (анадсгпчно тому, как это сделано в работе х}) с помощью совместного решения уравнении:

N. 'J Здесь' /({/) - полная плотность уровней при энергии возбузденпя ( U )»f(vfslS*p(tAO)t Nt- суглма низколеквугас д:!скретнцх уровней анализируемого ядра, расположенных до энергии возбуждения 1/л.

Значение UJ определялось из графика зависимости порядкого номера дискретного уровня от его энергии. Считалось, что эта зависимость является экспоненциальной и ее график в полулогарифмической шкалепрямая лилия. Отклонение от линейной ( зависимости свидетельствует о пропуске в экспериментальных данных при энергии выше точки "излома" большого количества уровней» поэтому энергия точки "излок&" выбиралась в качестве 14 • Обычно 3 имеются для ядер, которые получается иэ стабильных изотопов в результате реакщш ( л » Г ). В вашем случае его былм* 1 ^ Для ядер, у которых сведемя о J ) отсутствуют (^МГ, *Уц, испольэовалась другая методика опредеяеяяя параметров а и Л. Сначала были получены, описанным выше способом, а ж А для большой

-вгруппы ядер в массовом диапазоне А 90 - 100, для которых имеются. Затем была построена зависимость величины */д от оболочечной поправки &W • Считая указанную зависимость линейной (рис.3 ), определяли а для дои^лСпараметр А извлекался с помощью уравнения ( 3 ). Для ядер пЫ& и /Mf схемы дискретных уровней хорошо из-.

вестны is], поэтому можно достаточно надежно определить Л я 2.

& Значения 3, Ы, и С, которые использовались для получения а и Л, представлены в таблице I. 2) были получены в результате анализа имеющихся экспериментальных данных по средним расстояниям мезду уровнями составного ядра, образованного 5 -нейтронами [21~). Коли 2) имели больше экспериментальные ошибки, то для кх уточнения проводился дополнительны» анализ сечения радиационного захвата соответствувдкм ядром быстрых нейронов (диапазон энергий 10 нэВ - 10 ЫэВ).

Полученные А. и й для всех ядер, необходимых для выполнения растет ов, представлены в таблице 2.

я) Параметры экситонной модели Основным параметром модели является средний квадрат матричного элемента двухчастичного взаимодействия - /Я/*. Использовалась з а -.

висимость /М/*от массового числа А ядра -мишени и энергжи возбуждения Е о составного ядра, предложенная в работе 22} :

Л"3-."*. (4) Расчеты были выполнены с коэффициентом FU « 160, который получен из анализа [23] спектров неупругорассеягашх нейтронов ж функций возбуждения пороговых реакций, вызванных нейтронами 24).

Кроме того, считалось, что число экситонов в первоначальной конфшгурации равно трем, а средняя плотность одночастжчнмх состояюй вблизи уровня ферщ для составного ж остаточного ядра равна (А/12) МэВ"1.

г) Другие параметры Схемы ниэколвздоях уровней, используемые в расчетах, бралась лз компиляции Ледера [19). Энергия связж нейтронов, протонов ж г^ -частиц в составном и остаточных ядрах - из работы 25).

-9

–  –  –

Был рассчитан спектр неупругорассеянних нейтронов, испускаешь при бомбардировке ядер ниобия нейтронами с начальной энергией 7 i/isB. Хорошее совпадение о имеющийся экспериментальными данными flisj указывает на правильность выбора параметров статистической модели.

На рис. 4 показан вычисленный спектр перьых нейтронов, испускаемых при бомбардировке ниобия. нейтронам?: с энергией 14 ЫэВ,совпадавши;! с экспериментом ь диапазоне энергий 0,4 МэВ - 7,5 МзВ.

Расхождение расчета с экспериментом выше энергии 7,5 МэВ ьероятьо обусловлено некорректнш.1 описанием в райках мсптоиний ыдели неравновесных процессов. Но так как при выделении спектра вторых нейтронов наиболее существенен правильный учет равновесной части спектра, эти расхоздення не являются определящими. Спект1) ъторо го не;1троиа бил получен вычитанием из полного экспериментального cneicrpa нейтронов расчетного спектра первого нейтрона (см.рис.4К Сечеше реакции (lt,2n), полученное интегрированием спектра по энергии, равняется 1370 - Н О мб. Это значение сечешш хорошо согласуется с оцененным зиачениен сечения реакции {п.гп,) (1375 - 70 мб) при анергии падаэдих нейтронов 14,5 МэВ в работе [26] и экспериментальными данными (1358 - ^8 мб) в работе [5].

На рис.4 сплошной кривой показан расчетный спектр второго нейтрона. Расчет выполнен с описанными выше параметрами моделей.

Расчетный спектр второго нейрона совпадает в основном, с выделенным спектрам второго нейтрона из экспериментальных данных,но наблвдается отличие этих двух спектров вблизи порога реакции Рассчитан суммарный спектр эмиссии нейтронов из ядра ниобия для начальной энергии нейтронов 14,3 МэВ. Полное сечение эииссип нейтронов, вычисленное из экспериментальных данных, равно 2,99б. Эта же величина, полученная из расчетного спектра эмпссяи нейтронов, составляет 2,9 б.

Измерены а »нергетичесиом диапазоне 0,1 + 14 МэВ дважды ревцкалыше оечеяия нейтронов, иопускаемнх при бомбардировке яиобвя нейгрояами р «нерпей ^14,3 1эВ.

Полученный полный интегральный спектр эмиссии нейтронов.Иэ этого спектра выделены опектры первого и второго небтрона.

-12 Спектр первых нейтронов рассчитывался на основании теоретических моделей с параметрами, извлеченными из анализа разлкчимх экспериментов. Для проверки применимости используемых юдолей с выбракиш/и параметрами к расчету спектров эмиссии нейронов.

Выполнен расчет спектра неунругорассеяняых нейтронов при энергии падающих нейтронов ншее порога реакции (П.,2л.). Получено хорошее совпадение расчетов с имеющимися экспериментальными данными, что указывает на правильность расчета спектра первых нейтроно Спектр вторых нейтронов получен как разность измеренного полного спектра и рассчитанного спектра первых нейтронов. Се- ;iuie реакции nhft (fi, 2 n,f*Nt, извлеченное из выделенного елгек па вторых нейтронов, равно 1370 - 1X0 мб.

Угловое распределение нейтронов и анализ ясесткоЯ часто спектров будут рассмотрены в отдельной работе.

В заключение авторы приносят благодарность Корш^лову II.В. за участие в обсуждении данной работы и Тихонову В.Е. ia пошць в проведении экспериментов.

- т* ЛИТИРАТУРА I. Сальников О.А. ДоЕЧпкова Г.Н. Дотелышкова Г.В. и д р. Энергетические спектры неупругорассеинных нейтронов для С *, Л/п Ffi, Со » N l, Си, У, ? Ъ, NB, IX/, 6 ;. Ядерные константы,!.!., Атомиздат, 1971,вып.7, с.134-195.

'г. Козырев i).E.,Ш?.ейко В.А..Прокопец Г.А. Спектры быстрых нейтронов, неулруго рассеянных ядрами fit,FS, Со,NB. Нейтронная (Цизика,;.!..дКШатомшйорм, 1S77, 4.I,c.256-25S.

–  –  –

ell В КН.:.Нейтронная физика,?.!.,ЩИИатошн(|!орм,1976,ч.4, с.303-309.

(-.. Лп,у;ркеико З.Б.Девкин Б.В.,деиенков В.Г. и др. Универсальный сиэстрометр бистрых нейтронов по времени пролета/ В кн.:Вопросы атомлоИ науки и техники.Сер.реакторостроекне, Обнинск, ФЭИД977, Eian.5(i9), с.34-44.

7. Лычапш Л.Л.,Лунев В.П.,Сальников О.А. в др. Измерение спектров по;;-ф,/горассеяшшх нейтронов на ядрах F e n анализ жесткой части опентра при энергии падающих нейтронов 14,3 МаВ. Препринт ФЭ1!-9ио, 0бикиск,х979,с.26.

v. и.идаи ii.il. Устройства идентификации частиц по форме сигнала о детекторов излучений. В к н. : Вопросы атомной науки и техники.

Сор.Г епкторосгроение,Обшшск» 197?,вып.5( 19), с.22-25.

v. iionc I:.ii..иотелышюва Г.В.. Расчет методом ivtoHTe-Itepzo поправа: на г.логхжратиое рассеяние для спектров яеупругорассеянных ftoilTj с;:оь.Яч..конста'ти,Лтомиздат,вип.1С,1974,с.113.

.- T.5 Лукьянов А.А.,Сальников G.А,.Сапрыкин В.1.1. Анализ спектров »• :• упругорассеянных нейтронов с учетом прямых процессов. Нде|.н:-и.н физика, 1975,т.21,вш. i,с.6?-81.

11. Ловчикова Г.И..Котельникова Г.В.,Сальников О.д. а др. Яук&щ циальные сече!шя неудругорассеянных нейтронов с энергиями 1,л G,22; 7,23 ГЛэВ на ниобии. Б кн..'Вопросы атошой науки и Серия: Ддерные константы, Ы.Д979,вш.2(33),с.71-?6.

I2 * M ГАе

–  –  –

,/. 44*-+?/.

22. /k /tmcAПпясши В.И. Дрыхова В.И. Анализ спектров нейтронов, Hejrnpyгорассеяншос на ядрах с начальным! энергиями ?, 9, 14 ИяВ.

В сб.:Вопроси атомной науки и техники.Сер.: Ядерные ионстаити,М.,i976,EHn.21.c.49-5V.

24.БичкоЕ В»М.,Манохии В.И.,Пащенко А.Б.,Пляскин В.И. Сечежя пороговых реакций, вызываемое нейтропшш, И.,Энергояэдп,

–  –  –

Измерение и анализ спектра эмиссии нейтронов при бомбардировке ядер ниобия нейтронами с энергией 14 МэВ.

Похожие работы:

«А К А Д Е М И Я Н А У К СССР Физический "институт КРАТКИЕ 9 СООБЩЕНИЯ ПО ФИЗИКЕ СБОРНИК Москва 1989 АКАДЕМИЯ НАУК СССР ОРДЕНА ЛЕНИНА И ОРДЕНА ОКТЯБРЬСКОЙ РЕВОЛЮЦИИ ФИЗИЧЕСКИЙ ИНСТИТУТ ИМЕНИ П.Н. ЛЕБЕДЕВА \,olS-io zVb. КРАТКИЕ СООБЩЕНИЯ...»

«Секция 6 ГЕОФИЗИЧЕСКИЕ МЕТОДЫ ПОИСКОВ И РАЗВЕДКИ МЕСТОРОЖДЕНИЙ ПОЛЕЗНЫХ ИСКОПАЕМЫХ ОБ ИТОГАХ НАУЧНЫХ РАБОТ КАФЕДРЫ "ГЕОФИЗИЧЕСКИЕ МЕТОДЫ ПОИСКОВ И РАЗВЕДКИ МПИ" (К 60-ЛЕТИЮ СО ДНЯ ОСНОВАНИЯ КАФЕДРЫ ГЕОФИЗИКИ ТПУ) Л.Я. Ерофеев, профессор, заве...»

«Гостевая Монография Книга Новая ФМК Статьи Форум Предисловие В поисках оснований Введение Логика и формальная математика Глава 1 Физическая математика Глава 2 Основания физической теории Глав...»

«ПРОБЛЕМЫ МИНЕРАГЕНИИ РОССИИ Корреляция геофизических параметров, вещественной и изотопногеохимической неоднородности докембрийской литосферы материков с металлогенической зональностью древних щитов России и стран СНГ А....»

«Уникальносоставленные фигуры. А. М. Петрунин, С. Е. Рукшин По отношению к равносоставленности некоторые выпуклые фигуры обладают одним любопытным свойством: например, если круг K равносоставлен выпукл...»

«Карминская Татьяна Юрьевна Эффект Джозефсона в контактах, содержащих многослойные FN структуры Специальность 01.04.04 физическая электроника Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук Москва 2009 Работа выполнена на кафедре атомной физики, физики плазмы и микроэлектроники физического факультета М...»

«Иоффе Б. Л. Без ретуши. Портреты физиков на фоне эпохи. —М.: ФАЗИС, А. И. Алиханян Наброски к портрету на фоне эпохи Артемий Исаакович Алиханян был одним из основателей ядерной физики и физики элементарных частиц в Советском Союзе. Он одним из первы...»

«книги можно скачать бесплатно и без регистрации. NEW. Р.В. Каттралл. Химические сенсоры. 2000 год. 146 стр. djvu. 2.1 Мб. Уч. пособие представляет собой введение в захватывающий мир химических сенсоров. В нем обсуждаются буд...»

«МАТЕМАТИЧНІ МЕТОДИ, МОДЕЛІ ТА ІНФОРМАЦІЙНІ ТЕХНОЛОГІЇ В ЕКОНОМІЦІ 423 Виолетта С. Молчанова, Евгения В. Видищева, Ирина И. Потапова РЕТРОСПЕКТИВА РАЗВИТИЯ ЭЛЕКТРОННОЙ КОММЕРЦИИ НА ПРИМЕРЕ ФУНКЦИОНИРОВАНИЯ МЕЖДУНАРОДНОГО ИНТЕРН...»

«ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ Российский государственный университет нефти и газа имени И.М. Губкина Кафедра физики Под редакцией проф. А.И. Черноуцана И.Н. Евдокимов, Н.Ю. Елисеев, А.П. Лосев Лабораторная работа № 347 ИССЛЕДОВАНИЕ ОПТИЧЕСКИХ СПЕКТРОВ ПОГЛОЩЕНИЯ МОЛЕКУЛ В ЖИДКОСТЯ...»










 
2017 www.lib.knigi-x.ru - «Бесплатная электронная библиотека - электронные материалы»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.